matlab仿真圖怎么調(diào)整大??？可以使用zoomonto命令。謝謝啦！快捷鍵：R，V，空格鍵，三個(gè)不對(duì)應(yīng)完全不同的縮放功能matlab電路圖仿真如何查看波形？你可以不在工具欄找不到示波器，然后再A/B

matlab仿真圖怎么調(diào)整大??？

可以使用zoomonto命令。謝謝啦！快捷鍵：R，V，空格鍵，三個(gè)不對(duì)應(yīng)完全不同的縮放功能

matlab電路圖仿真如何查看波形？

你可以不在工具欄找不到示波器，然后再A/B通道你選擇一個(gè)，例如A通道，其中黑色接地，紅色接你待測(cè)部位，就可以了

如何用matlab求解定態(tài)薛定諤方程？

摘要：本文簡(jiǎn)單對(duì)薛定諤方程的提出及發(fā)展做了兩個(gè)簡(jiǎn)單介紹。

接著，以在一維空間運(yùn)動(dòng)的粒子近似的諧振子的體系為例，詳細(xì)可以介紹了矩陣法求高人薛定諤方程的過程及公式推導(dǎo)。后來，實(shí)際MATLAB編程仿真實(shí)現(xiàn)方法了求解結(jié)果。關(guān)鍵詞：定態(tài)薛定諤方程求大神解答矩陣法MATLAB仿真薛定諤方程簡(jiǎn)介1.1背景資料薛定諤方程是由奧地利物理學(xué)家薛定諤提出來的量子力學(xué)中的一個(gè)基本是方程，是將物質(zhì)波的概念和波動(dòng)方程相結(jié)合確立的二階偏微分方程，可詳細(xì)解釋微觀粒子的運(yùn)動(dòng)，每個(gè)微觀系統(tǒng)也有一個(gè)或則的薛定諤方程式，通過解方程可得到波函數(shù)的具體看形式包括隨機(jī)的能量，最大限度地所了解微觀系統(tǒng)的性質(zhì)。其僅適用于速度不太大的非相對(duì)論粒子，其中也還沒有包含關(guān)于粒子自旋的描述。當(dāng)計(jì)及相對(duì)論效應(yīng)時(shí)，薛定諤方程由相對(duì)論量子力學(xué)方程所脫離，其中也就包含了粒子的自旋。薛定諤方程確立于1926年。它是另一個(gè)非相對(duì)論的波動(dòng)方程。它反映了具體解釋微觀粒子的狀態(tài)隨時(shí)間變化的規(guī)律，它在量子力學(xué)中的地位相當(dāng)于牛頓定律這對(duì)經(jīng)典力學(xué)一樣，是量子力學(xué)的基本是假設(shè)之一。設(shè)描述微觀粒子狀態(tài)的波函數(shù)為Ψ（r，t），質(zhì)量為m的微觀粒子在勢(shì)場(chǎng)V（r，t）中運(yùn)動(dòng)的薛定諤方程為在計(jì)算變量初始條件和邊界條件包括波函數(shù)所滿足的條件的單值、最多、嘗試的條件下，可解出波函數(shù)Ψ（r，t）?？梢酝浦蓳Q算粒子的分布概率和任何很有可能實(shí)驗(yàn)的平均值（期望值）。當(dāng)勢(shì)函數(shù)V不感情依賴于時(shí)間t時(shí)，粒子具有可以確定的能量，粒子的狀態(tài)被稱定態(tài)。定態(tài)時(shí)的波函數(shù)可不能寫式中Ψ（r）一般稱定態(tài)波函數(shù)，柯西-黎曼方程定態(tài)薛定諤方程，這一方程在數(shù)學(xué)上稱做本征方程，式中E為本征值，是定態(tài)能量，Ψ（r）又稱作都屬于本征值E的本征函數(shù)。量子力學(xué)中求高人粒子問題常歸結(jié)到為解薛定諤方程或定態(tài)薛定諤方程。薛定諤方程論述了微觀物理世界物質(zhì)運(yùn)動(dòng)的基本規(guī)律，被廣泛的地用于原子物理、核物理和固體物理，對(duì)此原子、分子、核、固體等一系列問題中求解答的結(jié)果都與實(shí)際中要什么得很不錯(cuò)。定態(tài)薛定諤方程直角坐標(biāo)系形式定態(tài)薛定諤方程球坐標(biāo)系形式1.2定態(tài)薛定諤方程條件V（r,t）V(r)，與t沒有關(guān)系。用分離變量法,令Ψφ(r)f(t)，聯(lián)立解薛定諤方程，得兩個(gè)方程：此稱定態(tài)薛定諤方程半個(gè)定態(tài)波函數(shù)形式：特點(diǎn)：波函數(shù)由空間部分函數(shù)與時(shí)間部分函數(shù)交叉相乘；B．時(shí)間部分函數(shù)是確認(rèn)的。定態(tài)波函數(shù)幾率密度W與t沒有關(guān)系，幾率廣泛分布不隨時(shí)間而變，而稱作定態(tài)。1.3本征方程、本征函數(shù)與本征值算符：本征方程：λ：本征值，有多個(gè)，甚至還無邊多個(gè)ψλ：本征值為λ的本征函數(shù)，也有多個(gè)，甚至于無窮多個(gè)，有時(shí)侯一個(gè)本征值按多個(gè)完全不同的本征函數(shù)，這被稱簡(jiǎn)并。若一個(gè)本征值對(duì)應(yīng)的有所不同本征函數(shù)數(shù)目為N，則稱N重簡(jiǎn)并。1.4定態(tài)情況下的薛定諤方程象解1、定態(tài)薛定諤方程或不含時(shí)的薛定諤方程是能量本征方程，E就稱做體系的能量本征值，而或者的解稱做能量的本征函數(shù)。2、當(dāng)不顯含提防，體系的能量是收恒量，后用分離變量。3、解定態(tài)薛定諤方程，關(guān)鍵是寫出了什么哈密頓量算符。2.利用矩陣法求解薛定諤方程以在一維空間運(yùn)動(dòng)的粒子構(gòu)成的諧振子的體系為例。該粒子的勢(shì)能是，是諧振子的角頻率，因此濾波子的哈密頓量為。當(dāng)時(shí)，諧振子的勢(shì)能 無限大，所以，粒子沒有辦法在不大的空間上運(yùn)動(dòng)，另外能量值譜是分立的。下面常規(guī)矩陣的方法，考慮諧振子的能量后戲臺(tái)值。從運(yùn)動(dòng)方程出發(fā)（1）而勢(shì)能那你又x2上式（1）得即（2）在矩陣形式下，該方程可以不寫為含時(shí)坐標(biāo)矩陣元（3）對(duì)它求導(dǎo)，我們換取聯(lián)立解上式后，有（4）其中（5）所以，之外當(dāng)或外，所有的坐標(biāo)矩陣元都等于零零當(dāng)時(shí)，由（5）式有即b，所以，只能波動(dòng)時(shí)，才能能夠得到頻率即所以才不為零的坐標(biāo)矩陣元為依據(jù)定義[12-14]是對(duì)未知的波函數(shù)，應(yīng)為實(shí)數(shù)，所有的矩陣元也為實(shí)數(shù)，由厄密算符的性質(zhì)得就是為了計(jì)算坐標(biāo)的矩陣元，由對(duì)易關(guān)系又x1上式易得寫為矩陣形式，有參照矩陣的乘法規(guī)則，有又，則有由前面的分析知，只有一時(shí)，才必然矩陣元，代入上式，從該方程我們可以結(jié)論矩陣元不為零，但是當(dāng)時(shí)，矩陣元?jiǎng)t即又依此類推，結(jié)論最后，我們得到坐標(biāo)矩陣元不為零的表達(dá)式又諧波子的能量也可以用來它表示，且，換算該能量得其中，對(duì)于全部的1求和，僅有當(dāng)參數(shù)時(shí)坐標(biāo)矩陣元不為零，而換取實(shí)即并且，諧振子的能級(jí)我以為間隔，最底能級(jí)是MATLAB仿真模型結(jié)果線性磁路子的前六個(gè)本征函數(shù)上圖為線性諧振子的前六個(gè)本征函數(shù)，圖中縱軸橫線來表示本身相同能量的很經(jīng)典線性諧振子的振動(dòng)范圍。不足方勢(shì)阱前六個(gè)本征函數(shù)上圖為有限方勢(shì)阱的前六個(gè)本征函數(shù)，圖中縱軸橫線它表示更具同一能量的比較經(jīng)典線性諧振子的振動(dòng)范圍。